ПЕРЕНОС ЭНЕРГИИ

Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия.Главный редактор А. М. Прохоров.1983.

ПЕРЕНОС ЭНЕРГИИ

- безызлучательнаяпередача энергии электронного возбуждения при эл.-магн. взаимодействиидвух частиц (молекул, ионов, комплексов), находящихся на расстоянии, меньшемдлины волны излучения. В результате П. о. молекула - донор энергии переходитв состояние с меньшей энергией, а молекула - акцептор энергии - в состояниес большей энергией. Взаимодействие частиц, вследствие к-рого происходитП. э., может быть мультипольным (в частности, диполь-дипольным) или обменным. переноса излучения. Последние происходят с участиемизлучат. квантовых переходов: акцептор энергии поглощает фотон, испущенныйдонором энергии, причём частицы находятся на расстоянии, большем длиныволны излучения. Процессы П. э. между одинаковыми молекулами (атомами илиионами), происходящие, как правило, многократно, наз. миграцией энергии.
Условия, необходимые для П. э., реализуютсяв осн. в конденсиров. средах (в газах взаимодействие частиц при их соударенииприводит к уширению спектральных линий). П. э. играет существ. роль дляпроцессов люминесценции. Взаимодействие при П. э. обычно предполагаетсянастолько слабым, что спектры поглощения и люминесценции взаимодействующихчастиц практически не меняются, т. е. остаются такими же, что и в отсутствиевзаимодействия. В соответствии с законом сохранения энергии П. э. происходиттолько при условии, что спектры поглощения акцептора и спектры люминесценциидонора перекрываются, т. е. в условиях резонанса. Если электронные переходыв доноре и акцепторе разрешены правилами отбора, то П. э. происходит врезультате диполь-дипольного взаимодействия. Для этого случая теория П. адиабатическом приближении и предполагает, релаксация в молекуле акцептора,

где - радиац. время жизни донора, R - расстояние между молекулами, R₀- т. н. фёрстеровский радиус, т. е. расстояние, на к-ром вероятность переноса . равна вероятности излучения Величина R₀ связана со степенью перекрытия спектров след.

где зависит от взаимной ориентации дипольных моментов донора и акцептора, F_D()- нормированный спектр люминесценции донора - эфф. сечение поглощения акцептора, п - показатель преломлениясреды,- круговая частота излучения люминесценции. Если ориентации донора и акцепторане коррелированы, то ср. квадратичное значение
Влияние П. э. на характеристики люминесценцииможно определить, проведя усреднение по разл. расположениям акцепторовотносительно доноров в среде. Для случая, когда молекулы донора и акцепторанеподвижны в течение всего времени возбуждённого состояния, такое усреднениедаёт след. результат: затухание люминесценции донора после импульса возбужденияпроисходит по закону (фёрстеровское затухание)

где с _А- концентрация молекул акцептора,- т. н. критич. концентрация для данной пары донор - акцептор. Ф-ла (3)справедлива, если концентрация акцепторов достаточно мала: с _Av1,где v - объём молекулы акцептора. В жидких растворах на П. э. оказываетвлияние диффузия молекул, к-рая приводит к сближению молекул донора и акцептораи ускоряет П. э. При этом закон затухания (3) на далёких стадиях переходитв экспоненциальный, зависящий от коэф. диффузии .("закон D³/⁴"):

Диполь-дипольный механизм П. э. осуществляетсяв жидких и твёрдых растворах органич. веществ типа красителей. Им объясняютсямн. случаи тушения и сенсибилизации люминесценции, а также концентрац. Поляризованная люминесценция). П. П. э. при обменном взаимодействии наблюдается, фосфоресценция (см. Кооперативная люминесценция )органич. I_D от концентрации акцептора с _А можетбыть выражена ф-лой Перрена:

где характеризует объём, охваченный процессами тушения. П. э. от органич. молекулв триплетном состоянии к молекуле кислорода приводит к тушению люминесценции, а также к образованию кислорода в синглетном состоянии.
П. э. в кристаллах и стёклах имеет большоезначение в лазерных материалах с редкоземельными и переходными ионами. приближение, а необходимы др. модели ("прыжковоетушение"). П. э. используется также для повышения эффективности лазерныхматериалов, как и др. люминофоров, путём сенсибилизации.
Сравнительно большое дляредкоземельных ионов дало возможность детально изучить кинетику П. э. всистемах, содержащих такие ионы. При этом удалось выделить разл. стадииП. э., в т. ч. фёрстеровскую (статическую стадию), когда миграция по одноимённымионам ещё не играет роли, и миграционно-ускоренную, дающую закон затуханиядоноров, близкий к экспоненциальному.
Процессы П. э. в молекулярных кристаллахс примесями обусловливают эфф. люминесценцию примесных молекул при возбуждениив осн. веществе. В этом случае П. э. объясняется миграцией экситонов, к-руюобычно можно описать как диффузию экситонов. В типичных случаях (напр.,для кристалла антрацена) коэф. диффузии имеет порядок величины 10^-4- 10^-3 см ² с ^-1 при комнатной темп-ре иувеличивается при понижении темп-ры (см. Экситон).

Лит.: Безызлучательный перенос энергииэлектронного возбуждения, Л., 1977; Агранович В. М., Галанин М. Д., Переносэнергии электронного возбуждения в конденсированных средах, М., 1978; БурштейнА. И., Концентрационное тушение некогерентных возбуждений в растворах "УФН",1984, т. 143, с. 553.

М. Д. Галанин.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия.Главный редактор А. М. Прохоров.1988.